第123章 等离子体湍流，质子极限发射炮(2/4)
阅读提示：为防止内容获取不全，请勿使用浏览器阅读模式。
反应堆，哪怕失控，几个游泳池就能完成镇压。
“看来，以后标准方案就是把聚变堆放地下，头顶再盖一个人工湖。”
“只要湖水够多，十个核聚变反应堆炸炉也只是烧一湖温水。”
陈易把整个聚变反应堆仔仔细细检测一遍。
特别是第一内壁的侵蚀情况，更是画了一个等比例模型图。
把每个地方的侵蚀情况，在模型上面一一标注出来。
这些标注的区域，对应的就是超高温等离子体能量汇聚，聚变反应更强大的区域。
对陈易接下来探究超高温等离子湍流模型，解决湍流冲击，大幅提高聚变堆的效率，有重大意义。
“等离子体湍流，可控核聚变的核心难题之一。”
“这个不解决，聚变堆的反应效率，能量产出的效率，约束磁场的稳定和效率，都很难大幅提升上去。”
“当然，这个难题也是最难解决。
探究几亿摄氏度高温的等离子体内部的流体运动。
探究等离子体内部的湍流分布系数。
单单这个温度条件，就挡下了几乎全部的探测手段。
没有探测就没有数据。
没有数据，自然也谈不上探究和摸清楚内部的情况。”
陈易眉头微微拧起。
超高温等离子体湍流和涡流，属于一种流体运动。
形象点比喻。
这就是磁约束场内一个龙卷风，内部存在大量的湍流和涡流。
这些湍流和涡流，在时刻不停的产生，又在时刻不停的消散。
每一次湍流的产生，撞击四周的约束磁场，都能带来极大的冲击，导致约束磁场消耗更多的能量。
每一次涡流产生，能量汇聚，对应区域聚变反应的烈度就会猛涨，释放出更多的能量，导致区域温度提升，等离子体膨胀，又接着产生更多的湍流，撞击周围的约束场。
现在，陈易就要研究摸透全部湍流和涡流的运动情况，找到一个数学模型和流体模型，去概括这种运动。
然后通过理论模型的指导，干扰阻碍湍流和涡流的产生。
让聚变反应进行的更平稳，约束的更稳定。
实在阻碍不了的湍流和涡流，约束磁场就主动调整
比如，湍流冲击过来了，控制线圈的电流和频率，对应区域的磁约束退后一分。
退出这一分空间，湍流冲过这一段距离，自己就消散了。
比如，涡流要产生了，区域性的聚变反应加剧，等离子体要进行区域膨胀，约束磁场也调整的约束强度和距离，确保等离子体膨胀的冲击更小。
如此搞下来，维持核聚变稳定进行的输入能量，至少能节省一半甚至三分之二，整体能量产出大幅提升。
毕竟，维持磁场消耗很小。
主要的消耗，还是磁场克服其他能量的消耗。
根据这一点。
西欧前些年还搞出了磁约束的仿星器装置。
就是把约束线圈扭成麻花，制造出麻花般的磁场。
直接在硬件层面改变磁场的形状，去适配高温等离子体的湍流和涡流。
当时，托卡马克连甜甜圈形状的约束磁场，还有一大堆问题没搞明白，炉子都还不会建。
仿星器就开始进行等离子体约束试验，适配等离子体的湍流和涡流。
一时间，仿星器就被誉为了磁约束可控核聚变，最有希望的大儿子。
大量的资金砸下去，研究进度和试验进度也是一日千里。
但可惜。
随着温度的持续提升，等离子体的湍流和涡流也在指数性的变复杂。
仿星器的扭麻花，这也从扭三圈，扭五圈，扭八圈，扭一百圈
最终，
本章未完，请点击下一页继续阅读》》