阅读提示：为防止内容获取不全，请勿使用浏览器阅读模式。
“.”
大于放下钢笔的动作自然没有逃脱某个水冷的眼睛，于是徐云很快便凑到了他面前，问道：
“大于，你已经把柱状次级结构设计出来了？”
大于闻言朝他点了点头，指着桌上的一张稿纸说道：
“嗯，幸不辱命，总算搞定了。”
徐云连忙朝纸上看去。
只见此时此刻。
这张算纸上赫然画着一个圆柱形的低矮结构图示，其中边角处还写着大量精细的参数。
比如说什么T=114.514，FER=0.0067等等
在徐云看着算纸的同时，大于也主动做起了介绍了：
“徐顾问，我这次的思路主要还是以微元法为主，设计了一些不垂直于轴线的点位。”
“如此一来，柱状次级刚好能承载密度为18.75g/c^3的球形铀-235，不会浪费哪怕一克材料。”
“另外我还考虑到了膨胀气体的影响，柱状次级的总重64kg，未引爆时分开，空心铀块部分位于弹尾，后装有无烟炸药.也就是硝化纤维。”
随后在所有人的注视下。
屋内的大多数理论组成员们便下意识坐直了身子。
毕其功于一役。
“嗯，验证过了，数学上的原因是厄米多项式与高斯函数的乘积太小，物理情景则是因为镜中心场最强，离开中心场会随半径增加按指数函数下降”
接着陆光达又写下了由那位“太平同志”带队计算出来的先驱核浓度参数：
1nh∑i=Ni1nK(xxih)+ri^h(x)。
不过想想倒也正常。
“原来如此.”
“现在我们要做的就是将点连成线，在优化我们的原子弹理论模型的同时，也尝试排查出各组可能存在的错误。”
“咱们就从先驱核浓度参数开始吧，这也是所有步骤的起始线。”
层流火焰的边界其实是个很有意思的问题，它最早可以追溯到德国科学家Prandtl身上——Prandtl提出了边界层理论，由此奠定了“固体表面流体无滑移”的理论基础。
陆光达拿起粉笔，在黑板上写下了一个字：
“太平同志他们的思路是从正交归一化入手，在绝对可积的条件下先进行傅里叶变换，毕竟连续谱函数本身没有物理意义.”
比如说大于在某些环节的设计用料与计算的参数完全相同，没有多哪怕一克的余量——这说明他对自己的计算结果非常有信心。
陆光达的嘴角忽然微微颤抖了两下，眼中骤然爆发出了一股莫名的光华：
不过他这句话还没说完，便被陈能宽给打断了：
“然后我们现推现改，争取毕其功于一役！”
值得一提的是。
有些小组成果是标准的一遍过，上至陆光达下至普通项目组成员都没有什么疑议。
怎么说呢
大于这个设计还是挺大胆的。
一个多小时后。
包括大于等人在内，台下大部分理论组成员都摇了摇头。
这便是.
u的极限值！
结合大于此前计算出来的反射层厚度，徐云陈能宽小组今天的任务.
至此正式完成！
这种情况下出现一些问题是必然的，更别说今天众人讨论的还是最后一道关卡。
不过常言道艺高人胆大，大于的能力摆在这边，搞出这种设计倒也完全合理。
“太平同志他们的推导过程差不多就这样，大家有什么异议吗？”
在写完层流火焰的边界方程组后，陆光达又写下了几个其他几个公式或者参数，其中便包括了大于和成能宽他们计算出来的数值。
本章未完，请点击下一页继续阅读》》